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Using 980 fb-1 of data at and around the I (nS) (n=1, 2, 3, 4, 5) resonances collected with the Belle detector at the KEKB asymmetric-energy e+e-collider, the two-photon process γγ→γψ(2S) is studied from the threshold to 4.2 GeV for the first time. Two structures are seen in the invariant mass distribution of γψ(2S): one at MR1=3922.4±6.5±2.0 MeV/c2 with a width of ΓR1=22±17±4 MeV, and another at MR2=4014.3±4.0±1.5 MeV/c2 with a width of ΓR2=4±11±6 MeV; the signals are parametrized with the incoherent sum of two Breit-Wigner functions. The first structure is consistent with the X(3915) or the χc2(3930), and the local statistical significance is determined to be 3.1σ with the systematic uncertainties included. The second matches none of the known charmonium or charmoniumlike states, and its global significance is determined to be 2.8σ including the look-elsewhere effect. The production rates are ΓγγB(R1→γψ(2S))=9.8±3.6±1.3 eV assuming (JPC,|λ|)=(0++,0) or 2.0±0.7±0.2 eV with (2++,2) for the first structure and ΓγγB(R2→γψ(2S))=6.2±2.2±0.8 eV with (0++,0) or 1.2±0.4±0.2 eV with (2++,2) for the second. Here, the first errors are statistical and the second systematic, and λ is the helicity.
Study of γγ →γψ (2S) at Belle / Wang, X. L.; Gao, B. S.; Zhu, W. J.; Adachi, I.; Aihara, H.; Al Said, S.; Asner, D. M.; Atmacan, H.; Aulchenko, V.; Aushev, T.; Ayad, R.; Babu, V.; Bahinipati, S.; Behera, P.; Bhardwaj, V.; Bhuyan, B.; Bilka, T.; Biswal, J.; Bobrov, A.; Bonvicini, G.; Bozek, A.; Bracko, M.; Campajola, M.; Cervenkov, D.; Chang, M. -C.; Chekelian, V.; Chen, A.; Cheon, B. G.; Chilikin, K.; Cho, H. E.; Cho, K.; Choi, S. -K.; Choi, Y.; Choudhury, S.; Cinabro, D.; Cunliffe, S.; Das, S.; De Nardo, G.; Dhamija, R.; Di Capua, F.; Dolezal, Z.; Dong, T. V.; Eidelman, S.; Ferber, T.; Ferlewicz, D.; Frey, A.; Fulsom, B. G.; Garg, R.; Gaur, V.; Gabyshev, N.; Garmash, A.; Giri, A.; Goldenzweig, P.; Golob, B.; Hadjivasiliou, C.; Hara, T.; Hartbrich, O.; Hayasaka, K.; Hayashii, H.; Hedges, M. T.; Hou, W. -S.; Hsu, C. -L.; Iijima, T.; Inami, K.; Ishikawa, A.; Itoh, R.; Iwasaki, M.; Iwasaki, Y.; Jacobs, W. W.; Jia, S.; Jin, Y.; Joo, C. W.; Joo, K. K.; Kahn, J.; Kang, K. H.; Kawasaki, T.; Kiesling, C.; Kim, C. H.; Kim, D. Y.; Kim, S. H.; Kim, Y. -K.; Kodys, P.; Konno, T.; Korobov, A.; Korpar, S.; Kovalenko, E.; Krizan, P.; Kroeger, R.; Krokovny, P.; Kulasiri, R.; Kumar, M.; Kumar, R.; Kumara, K.; Kuzmin, A.; Kwon, Y. -J.; Lalwani, K.; Lange, J. S.; Lee, I. S.; Lee, S. C.; Lewis, P.; Li, J.; Li, L. K.; Li, Y. B.; Li Gioi, L.; Libby, J.; Lieret, K.; Liventsev, D.; Macqueen, C.; Masuda, M.; Matsuda, T.; Matvienko, D.; Merola, M.; Metzner, F.; Miyabayashi, K.; Mizuk, R.; Mohanty, G. B.; Mrvar, M.; Mussa, R.; Nakao, M.; Natkaniec, Z.; Natochii, A.; Nayak, L.; Nayak, M.; Niiyama, M.; Nisar, N. K.; Nishida, S.; Nishimura, K.; Ogawa, S.; Ono, H.; Onuki, Y.; Oskin, P.; Pakhlov, P.; Pakhlova, G.; Pang, T.; Pardi, S.; Park, H.; Park, S. -H.; Patra, S.; Paul, S.; Pedlar, T. K.; Pestotnik, R.; Piilonen, L. E.; Podobnik, T.; Popov, V.; Prencipe, E.; Prim, M. T.; Rohrken, M.; Rostomyan, A.; Rout, N.; Russo, G.; Sahoo, D.; Sandilya, S.; Sangal, A.; Santelj, L.; Sanuki, T.; Schnell, G.; Schwanda, C.; Seino, Y.; Senyo, K.; Sevior, M. E.; Shapkin, M.; Sharma, C.; Shen, C. P.; Shiu, J. -G.; Shwartz, B.; Simon, F.; Singh, J. B.; Sokolov, A.; Solovieva, E.; Stanic, S.; Staric, M.; Stottler, Z. S.; Sumihama, M.; Takizawa, M.; Tamponi, U.; Tenchini, F.; Uchida, M.; Uehara, S.; Uglov, T.; Unno, Y.; Uno, S.; Urquijo, P.; Usov, Y.; Van Tonder, R.; Varner, G.; Vossen, A.; Waheed, E.; Wang, C. H.; Wang, M. -Z.; Wang, P.; Watanabe, M.; Watanuki, S.; Werbycka, O.; Won, E.; Xu, X.; Yan, W.; Yang, S. B.; Ye, H.; Yin, J. H.; Yuan, C. Z.; Zhang, Z. P.; Zhilich, V.; Zhukova, V.. - In: PHYSICAL REVIEW D. - ISSN 2470-0010. - 105:11(2022). [10.1103/PhysRevD.105.112011]
Study of γγ →γψ (2S) at Belle
Wang X. L.;Gao B. S.;Zhu W. J.;Adachi I.;Aihara H.;Al Said S.;Asner D. M.;Atmacan H.;Aulchenko V.;Aushev T.;Ayad R.;Babu V.;Bahinipati S.;Behera P.;Bhardwaj V.;Bhuyan B.;Bilka T.;Biswal J.;Bobrov A.;Bonvicini G.;Bozek A.;Bracko M.;Campajola M.;Cervenkov D.;Chang M. -C.;Chekelian V.;Chen A.;Cheon B. G.;Chilikin K.;Cho H. E.;Cho K.;Choi S. -K.;Choi Y.;Choudhury S.;Cinabro D.;Cunliffe S.;Das S.;De Nardo G.;Dhamija R.;Di Capua F.;DoleZal Z.;Dong T. V.;Eidelman S.;Ferber T.;Ferlewicz D.;Frey A.;Fulsom B. G.;Garg R.;Gaur V.;Gabyshev N.;Garmash A.;Giri A.;Goldenzweig P.;Golob B.;Hadjivasiliou C.;Hara T.;Hartbrich O.;Hayasaka K.;Hayashii H.;Hedges M. T.;Hou W. -S.;Hsu C. -L.;Iijima T.;Inami K.;Ishikawa A.;Itoh R.;Iwasaki M.;Iwasaki Y.;Jacobs W. W.;Jia S.;Jin Y.;Joo C. W.;Joo K. K.;Kahn J.;Kang K. H.;Kawasaki T.;Kiesling C.;Kim C. H.;Kim D. Y.;Kim S. H.;Kim Y. -K.;Kodys P.;Konno T.;Korobov A.;Korpar S.;Kovalenko E.;KriZan P.;Kroeger R.;Krokovny P.;Kulasiri R.;Kumar M.;Kumar R.;Kumara K.;Kuzmin A.;Kwon Y. -J.;Lalwani K.;Lange J. S.;Lee I. S.;Lee S. C.;Lewis P.;Li J.;Li L. K.;Li Y. B.;Li Gioi L.;Libby J.;Lieret K.;Liventsev D.;Macqueen C.;Masuda M.;Matsuda T.;Matvienko D.;Merola M.;Metzner F.;Miyabayashi K.;Mizuk R.;Mohanty G. B.;Mrvar M.;Mussa R.;Nakao M.;Natkaniec Z.;Natochii A.;Nayak L.;Nayak M.;Niiyama M.;Nisar N. K.;Nishida S.;Nishimura K.;Ogawa S.;Ono H.;Onuki Y.;Oskin P.;Pakhlov P.;Pakhlova G.;Pang T.;Pardi S.;Park H.;Park S. -H.;Patra S.;Paul S.;Pedlar T. K.;Pestotnik R.;Piilonen L. E.;Podobnik T.;Popov V.;Prencipe E.;Prim M. T.;Rohrken M.;Rostomyan A.;Rout N.;Russo G.;Sahoo D.;Sandilya S.;Sangal A.;Santelj L.;Sanuki T.;Schnell G.;Schwanda C.;Seino Y.;Senyo K.;Sevior M. E.;Shapkin M.;Sharma C.;Shen C. P.;Shiu J. -G.;Shwartz B.;Simon F.;Singh J. B.;Sokolov A.;Solovieva E.;Stanic S.;Staric M.;Stottler Z. S.;Sumihama M.;Takizawa M.;Tamponi U.;Tenchini F.;Uchida M.;Uehara S.;Uglov T.;Unno Y.;Uno S.;Urquijo P.;Usov Y.;Van Tonder R.;Varner G.;Vossen A.;Waheed E.;Wang C. H.;Wang M. -Z.;Wang P.;Watanabe M.;Watanuki S.;Werbycka O.;Won E.;Xu X.;Yan W.;Yang S. B.;Ye H.;Yin J. H.;Yuan C. Z.;Zhang Z. P.;Zhilich V.;Zhukova V.
2022
Abstract
Using 980 fb-1 of data at and around the I (nS) (n=1, 2, 3, 4, 5) resonances collected with the Belle detector at the KEKB asymmetric-energy e+e-collider, the two-photon process γγ→γψ(2S) is studied from the threshold to 4.2 GeV for the first time. Two structures are seen in the invariant mass distribution of γψ(2S): one at MR1=3922.4±6.5±2.0 MeV/c2 with a width of ΓR1=22±17±4 MeV, and another at MR2=4014.3±4.0±1.5 MeV/c2 with a width of ΓR2=4±11±6 MeV; the signals are parametrized with the incoherent sum of two Breit-Wigner functions. The first structure is consistent with the X(3915) or the χc2(3930), and the local statistical significance is determined to be 3.1σ with the systematic uncertainties included. The second matches none of the known charmonium or charmoniumlike states, and its global significance is determined to be 2.8σ including the look-elsewhere effect. The production rates are ΓγγB(R1→γψ(2S))=9.8±3.6±1.3 eV assuming (JPC,|λ|)=(0++,0) or 2.0±0.7±0.2 eV with (2++,2) for the first structure and ΓγγB(R2→γψ(2S))=6.2±2.2±0.8 eV with (0++,0) or 1.2±0.4±0.2 eV with (2++,2) for the second. Here, the first errors are statistical and the second systematic, and λ is the helicity.
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simulazione ASN
Il report seguente simula gli indicatori relativi alla propria produzione scientifica in relazione alle soglie ASN 2023-2025 del proprio SC/SSD. Si ricorda che il superamento dei valori soglia (almeno 2 su 3) è requisito necessario ma non sufficiente al conseguimento dell'abilitazione. La simulazione si basa sui dati IRIS e sugli indicatori bibliometrici alla data indicata e non tiene conto di eventuali periodi di congedo obbligatorio, che in sede di domanda ASN danno diritto a incrementi percentuali dei valori. La simulazione può differire dall'esito di un’eventuale domanda ASN sia per errori di catalogazione e/o dati mancanti in IRIS, sia per la variabilità dei dati bibliometrici nel tempo. Si consideri che Anvur calcola i valori degli indicatori all'ultima data utile per la presentazione delle domande.
La presente simulazione è stata realizzata sulla base delle specifiche raccolte sul tavolo ER del Focus Group IRIS coordinato dall’Università di Modena e Reggio Emilia e delle regole riportate nel DM 589/2018 e allegata Tabella A. Cineca, l’Università di Modena e Reggio Emilia e il Focus Group IRIS non si assumono alcuna responsabilità in merito all’uso che il diretto interessato o terzi faranno della simulazione. Si specifica inoltre che la simulazione contiene calcoli effettuati con dati e algoritmi di pubblico dominio e deve quindi essere considerata come un mero ausilio al calcolo svolgibile manualmente o con strumenti equivalenti.
