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We report the observation of the rare charm decay D0→K-π+e+e-, based on 468 fb-1 of e+e- annihilation data collected at or close to the center-of-mass energy of the (4S) resonance with the BABAR detector at the SLAC National Accelerator Laboratory. We find the branching fraction in the invariant mass range 0.675<0.875 GeV/c2 of the electron-positron pair to be B(D0→K-π+e+e-)=(4.0±0.5±0.2±0.1)×10-6, where the first uncertainty is statistical, the second systematic, and the third due to the uncertainty in the branching fraction of the decay D0→K-π+π+π- used as a normalization mode. The significance of the observation corresponds to 9.7 standard deviations including systematic uncertainties. This result is consistent with the recently reported D0→K-π+μ+μ- branching fraction, measured in the same invariant mass range, and with the value expected in the standard model. In a set of regions of m(e+e-), where long-distance effects are potentially small, we determine a 90% confidence level upper limit on the branching fraction B(D0→K-π+e+e-)<3.1×10-6.
Observation of the Decay D0 →k-π+e+e- / Lees, J.P., Poireau, V., Tisserand, V., Grauges, E., Palano, A., Eigen, G., Brown, D.N., Kolomensky, Y.G., Fritsch, M., Koch, H., Schroeder, T., Hearty, C., Mattison, T.S., Mckenna, J.A., So, R.Y., Blinov, V.E., Buzykaev, A.R., Druzhinin, V.P., Golubev, V.B., Kozyrev, E.A., et al.. - In: PHYSICAL REVIEW LETTERS. - ISSN 0031-9007. - 122:8(2019), p. 081802. [10.1103/PhysRevLett.122.081802]
Observation of the Decay D0 →k-π+e+e-
Lees J. P.;Poireau V.;Tisserand V.;Grauges E.;Palano A.;Eigen G.;Brown D. N.;Kolomensky Y. G.;Fritsch M.;Koch H.;Schroeder T.;Hearty C.;Mattison T. S.;McKenna J. A.;So R. Y.;Blinov V. E.;Buzykaev A. R.;Druzhinin V. P.;Golubev V. B.;Kozyrev E. A.;Kravchenko E. A.;Onuchin A. P.;Serednyakov S. I.;Skovpen Y. I.;Solodov E. P.;Todyshev K. Y.;Lankford A. J.;Gary J. W.;Long O.;Eisner A. M.;Lockman W. S.;Panduro Vazquez W.;Chao D. S.;Cheng C. H.;Echenard B.;Flood K. T.;Hitlin D. G.;Kim J.;Li Y.;Miyashita T. S.;Ongmongkolkul P.;Porter F. C.;Rohrken M.;Huard Z.;Meadows B. T.;Pushpawela B. G.;Sokoloff M. D.;Sun L.;Smith J. G.;Wagner S. R.;Bernard D.;Verderi M.;Bettoni D.;Bozzi C.;Calabrese R.;Cibinetto G.;Fioravanti E.;Garzia I.;Luppi E.;Santoro V.;Calcaterra A.;De Sangro R.;Finocchiaro G.;Martellotti S.;Patteri P.;Peruzzi I. M.;Piccolo M.;Rotondo M.;Zallo A.;Passaggio S.;Patrignani C.;Lacker H. M.;Bhuyan B.;Mallik U.;Chen C.;Cochran J.;Prell S.;Gritsan A. V.;Arnaud N.;Davier M.;Le Diberder F.;Lutz A. M.;Wormser G.;Lange D. J.;Wright D. M.;Coleman J. P.;Gabathuler E.;Hutchcroft D. E.;Payne D. J.;Touramanis C.;Bevan A. J.;Di Lodovico F.;Sacco R.;Cowan G.;Banerjee S.;Brown D. N.;Davis C. L.;Denig A. G.;Gradl W.;Griessinger K.;Hafner A.;Schubert K. R.;Barlow R. J.;Lafferty G. D.;Cenci R.;Jawahery A.;Roberts D. A.;Cowan R.;Robertson S. H.;Seddon R. M.;Dey B.;Neri N.;Palombo F.;Cheaib R.;Cremaldi L.;Godang R.;Summers D. J.;Taras P.;De Nardo G.;Sciacca C.;Raven G.;Jessop C. P.;Losecco J. M.;Honscheid K.;Kass R.;Gaz A.;Margoni M.;Posocco M.;Simi G.;Simonetto F.;Stroili R.;Akar S.;Ben-Haim E.;Bomben M.;Bonneaud G. R.;Calderini G.;Chauveau J.;Marchiori G.;Ocariz J.;Biasini M.;Manoni E.;Rossi A.;Batignani G.;Bettarini S.;Carpinelli M.;Casarosa G.;Chrzaszcz M.;Forti F.;Giorgi M. A.;Lusiani A.;Oberhof B.;Paoloni E.;Rama M.;Rizzo G.;Walsh J. J.;Zani L.;Smith A. J. S.;Anulli F.;Faccini R.;Ferrarotto F.;Ferroni F.;Pilloni A.;Piredda G.;Bunger C.;Dittrich S.;Grunberg O.;Hess M.;Leddig T.;Voss C.;Waldi R.;Adye T.;Wilson F. F.;Emery S.;Vasseur G.;Aston D.;Cartaro C.;Convery M. R.;Dorfan J.;Dunwoodie W.;Ebert M.;Field R. C.;Fulsom B. G.;Graham M. T.;Hast C.;Innes W. R.;Kim P.;Leith D. W. G. S.;Luitz S.;Macfarlane D. B.;Muller D. R.;Neal H.;Ratcliff B. N.;Roodman A.;Sullivan M. K.;Va'Vra J.;Wisniewski W. J.;Purohit M. V.;Wilson J. R.;Randle-Conde A.;Sekula S. J.;Ahmed H.;Bellis M.;Burchat P. R.;Puccio E. M. T.;Alam M. S.;Ernst J. A.;Gorodeisky R.;Guttman N.;Peimer D. R.;Soffer A.;Spanier S. M.;Ritchie J. L.;Schwitters R. F.;Izen J. M.;Lou X. C.;Bianchi F.;De Mori F.;Filippi A.;Gamba D.;Lanceri L.;Vitale L.;Martinez-Vidal F.;Oyanguren A.;Albert J.;Beaulieu A.;Bernlochner F. U.;King G. J.;Kowalewski R.;Lueck T.;Nugent I. M.;Roney J. M.;Sobie R. J.;Tasneem N.;Gershon T. J.;Harrison P. F.;Latham T. E.;Prepost R.;Wu S. L.
2019
Abstract
We report the observation of the rare charm decay D0→K-π+e+e-, based on 468 fb-1 of e+e- annihilation data collected at or close to the center-of-mass energy of the (4S) resonance with the BABAR detector at the SLAC National Accelerator Laboratory. We find the branching fraction in the invariant mass range 0.675<0.875 GeV/c2 of the electron-positron pair to be B(D0→K-π+e+e-)=(4.0±0.5±0.2±0.1)×10-6, where the first uncertainty is statistical, the second systematic, and the third due to the uncertainty in the branching fraction of the decay D0→K-π+π+π- used as a normalization mode. The significance of the observation corresponds to 9.7 standard deviations including systematic uncertainties. This result is consistent with the recently reported D0→K-π+μ+μ- branching fraction, measured in the same invariant mass range, and with the value expected in the standard model. In a set of regions of m(e+e-), where long-distance effects are potentially small, we determine a 90% confidence level upper limit on the branching fraction B(D0→K-π+e+e-)<3.1×10-6.
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simulazione ASN
Il report seguente simula gli indicatori relativi alla propria produzione scientifica in relazione alle soglie ASN 2023-2025 del proprio SC/SSD. Si ricorda che il superamento dei valori soglia (almeno 2 su 3) è requisito necessario ma non sufficiente al conseguimento dell'abilitazione. La simulazione si basa sui dati IRIS e sugli indicatori bibliometrici alla data indicata e non tiene conto di eventuali periodi di congedo obbligatorio, che in sede di domanda ASN danno diritto a incrementi percentuali dei valori. La simulazione può differire dall'esito di un’eventuale domanda ASN sia per errori di catalogazione e/o dati mancanti in IRIS, sia per la variabilità dei dati bibliometrici nel tempo. Si consideri che Anvur calcola i valori degli indicatori all'ultima data utile per la presentazione delle domande.
La presente simulazione è stata realizzata sulla base delle specifiche raccolte sul tavolo ER del Focus Group IRIS coordinato dall’Università di Modena e Reggio Emilia e delle regole riportate nel DM 589/2018 e allegata Tabella A. Cineca, l’Università di Modena e Reggio Emilia e il Focus Group IRIS non si assumono alcuna responsabilità in merito all’uso che il diretto interessato o terzi faranno della simulazione. Si specifica inoltre che la simulazione contiene calcoli effettuati con dati e algoritmi di pubblico dominio e deve quindi essere considerata come un mero ausilio al calcolo svolgibile manualmente o con strumenti equivalenti.
